3.5.2 分閘相位對分閘曲線的影響

由于斷路器在開斷電流時相位是隨機的，本節研究上述優化曲線在不同分閘相位下的開斷情況。

我們以圖3-35所示的陽極放電模式分布圖為例。假設滅弧室仍然以上節所得到的優化分閘曲線開斷1650A峰值的電流。當觸頭在電流峰值（1650A）處打開，短燃弧時間為5ms，則滅弧室的陽極現象如圖中虛線所示，首先滅弧室陽極為強電弧模式，由于該優化的曲線具有非常高的剛分速度，使得燃弧模式曲線能夠很快離開強電弧模式區域。當電流減小到1380A（瞬時值），開距為2.33mm時進入擴散弧模式區域，最終達到電流過零。當滅弧室開斷長燃弧狀態時，燃弧時間為15ms，首先在燃弧前5ms，滅弧室的陽極與虛線所示的燃弧模式曲線一致，當電流開始在第二個半波（10ms）燃燒時，此時前一半波的陽極變成現在半波的陰極，而在新的陽極表面的陽極現象會如圖中實線所示，燃弧模式曲線在電流為1069A（瞬時值），開距為4.6mm下進入點狀斑點模式區域，過電流峰值后，電流減小為793A（瞬時值），6.2mm處點狀斑點消失。該燃弧模式曲線在燃弧時間為15ms時對應的分閘特性曲線如圖3-36所示，在第一個半波情況，強電弧模式只持續了1.8ms，而在第二個半波的新陽極上始終沒有出現大電流陽極模式，因此，該優化的分閘特性在不同相位下對開斷依然是有利的。

圖3-35 優化分閘特性曲線在不同分閘相位條件下的陽極燃弧模式曲線

圖3-36 優化的分閘曲線在燃弧時間為15ms時陽極現象示意圖

由此可得，在真空滅弧室中，通過陽極放電模式分布圖得到一條能夠避開陽極斑點模式以及強電弧模式的燃弧模式曲線，這條曲線對應著一條優化的分閘特性曲線。其特征如下：在剛分時需要一個非常大的速度，避開強電弧模式；然后以一個比較慢的速度將電弧形態保持在擴散弧狀態或者點狀斑點狀態；如果燃弧模式曲線進入強電弧模式時，需要一個非常快的速度使得燃弧模式曲線的開距增大，盡快脫離強電弧模式；如果燃弧模式曲線進入陽極斑點模式時，由于陽極斑點的臨界電流是隨著開距的增大而減小的，所以此時燃弧模式曲線需要保持一定的開距使其盡快進入點狀斑點模式，這段時期對應于一個相對慢的速度。

對于不同觸頭材料、觸頭直徑的真空滅弧室，在開斷特定的電流下，都可以基于各自的陽極放電模式分布圖，得到避開強電弧模式和陽極斑點模式的一條燃弧模式曲線，從而得到此開斷電流下的優化分閘特性曲線。觸頭直徑與觸頭材料的改變影響的僅僅是陽極放電模式分布圖的具體數值，而基于陽極現象設計分閘曲線的方法依然具有一定的通用性。