2.3.6　磁疇壁的種類和單磁疇的磁化曲線

——磁疇壁有Bloch壁和Neel壁之分

理論和實驗都證明，在兩個相鄰疇壁之間的原子層的自旋取向由于交換作用的緣故，不可能發生突變的情況，而是逐漸地發生變化，從而形成一個有一定厚度的過渡層，這個過渡層被稱為疇壁。

按疇壁兩邊磁化矢量的夾角來分類，可以把疇壁分為180°疇壁和90°疇壁兩種類型。在具有單軸各向異性的理想晶體中，只有180°疇壁。在K＞0的理想立方晶體中有180°疇壁和90°疇壁兩種類型。在K＜0的理想立方晶體中除180°疇壁外，還可能有109°疇壁和71°疇壁，實際晶體中，由于不均勻性，情況要復雜得多，但在理論上仍常以180°疇壁和90°疇壁為例進行討論。

在大塊晶體中，當磁化矢量從一個磁疇內的方向過渡到相鄰磁疇內的方向時，轉動的僅僅是平行于疇壁的分量，垂直于疇壁的分量保持不變。這樣就避免了在磁疇的兩側產生“磁荷”，防止了退磁能的產生。這種結構的磁疇稱為Bloch壁[圖2-20（a）]。

圖2-20　磁疇壁的種類

疇壁內原子自旋取向變化的方式除去Bloch方式外，還在薄膜樣品中發現了另一種Neel壁的變化形式[圖2-20（b）]。前者壁內自旋取向始終平行于疇壁面的轉向，多發生在大塊材料中，后者壁內的自旋取向始終平行于薄膜表面轉向，在疇壁面內產生了磁荷和退磁能，但在表面沒有了退磁場。

作為極端情況 ，圖2-21表示單磁疇微粒的磁化曲線。當沿易磁化軸方向施加磁導場播時，磁化曲線變為矩形，而沿垂直于易磁化軸方向施工磁磁場時，磁化曲線變為一條直線。

圖2-21　單磁疇微粒的磁化曲線